Jesús+Ávila


 * Bloque I:**
 * **[[file:Problemas5y6.pdf|Problemas 5 y 6]];**
 * **[[file:problemas7_8_9_10_jac.pdf|Problemas 7, 8, 9 y 10]];**


 * Bloque II:**
 * **[[file:ejercicioshastael20_jac.pdf|Problemas 9, 10, 11, 12, 13, 33, 34, 18 y 20]];**
 * Respecto de la la observación del problema 20.**

Sobre tu observacion de ejercicio 20, Es de hecho la motivacion de la definicion del operador G imaginate que consideras una ecuacion de evolucion unitaria (Ecuacion de Schroedinger para fijar ideas)

math i\frac{\partial \psi(t) }{\partial t}= H \psi(t) math

apliquemos transformada de Fourier temporal a la ecuacion, recordando que H no depende de t math i\omega \psi(\omega)=H\psi(\omega) math

definamos math z=i\omega math

y pasemos al otro miembro

math (z-H) \psi(z)=0 math

es la misma ecuación de Schroedinger pero en el dominio de la frecuencia.

Busca similitudes con el problema 20.)

Supón ahora que en el instante t=0 el sistema es excitado con un termino math \int F(t-t')\psi(t') dt' math

math (i\omega-H) \psi(\omega)= F(\omega) \psi(\omega) math

Interpreta ahora las divergencias de las que hablabas.


 * **[[file:comentario_ej_20_jac.pdf|Comentario al ejercicio 20]];**


 * Bloque III:**


 * **[[file:ejerciciospunt1_jac.pdf|Primera entrega de ejercicios puntuados]];**
 * **[[file:ejerciciospunt2_jac.pdf|Segunda entrega de ejercicios puntuados]];**